1,此外，還計(jì)算發(fā)現(xiàn)等效勢(shì)阱參數(shù)的變化對(duì)其中電子濃度分布及能級(jí)分裂有著不同程度的影響。
2,在傍軸近似下，激光束寬依然有“勢(shì)阱”方程。
3,本文給出兩種數(shù)值求解一維方勢(shì)阱問(wèn)題的新方法。
4,結(jié)果表明,對(duì)稱勢(shì)阱內(nèi)存在雙能級(jí)結(jié)構(gòu)和確定宇稱的波函數(shù).
5,直到某一時(shí)刻，你會(huì)到達(dá)這個(gè)勢(shì)阱，也就是體系最穩(wěn)定,或者說(shuō)能量最低的位置。
6,能量為E的粒子被某一勢(shì)阱散射，如果推求總散射截面常常易忽視物理背景。
7,這個(gè)物體,將會(huì)在勢(shì)阱內(nèi)震蕩。
8,在周期勢(shì)阱中研究這個(gè)系統(tǒng)，發(fā)現(xiàn)相干光產(chǎn)生光學(xué)晶格能夠使原子具有了金屬中的自由離子的性質(zhì)，盡管看起來(lái)截然不同。
9,發(fā)現(xiàn)有兩個(gè)勢(shì)阱：其中一個(gè)對(duì)應(yīng)正常的胞嘧啶，而另一個(gè)則對(duì)應(yīng)它的順式亞胺式互變異構(gòu)體。
10,實(shí)驗(yàn)利用了一種單層離子勢(shì)阱，并將其浸在液氦浴中冷卻到零下269攝氏度。
11,研究弱激光駐波場(chǎng)中的無(wú)反射勢(shì)阱.
12,用四個(gè)點(diǎn)電荷構(gòu)造一個(gè)簡(jiǎn)單、新穎的靜電勢(shì)阱，并基于含時(shí)薛定諤方程和有限差分時(shí)間域方法，研究冷原子在該勢(shì)阱中的量子力學(xué)效應(yīng)。
13,分析了一維冪次勢(shì)阱中粒子的能譜，討論了能譜形狀隨冪次變化的規(guī)律。
14,對(duì)在一維有限深勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)的粒子，各類書籍都只給出了確定其處于束縛態(tài)時(shí)能級(jí)的方程，并未給出它們的歸一化波函數(shù)。
15,結(jié)果表明，在這樣的靜電勢(shì)阱中，囚禁中性冷原子是完全可能的。
16,在有效質(zhì)量近似下，采用有限深勢(shì)阱模型研究了強(qiáng)受限范圍內(nèi)，介電受限對(duì)球形、立方形半導(dǎo)體量子點(diǎn)中受限激子的影響。
17,勢(shì)阱表面裝有微小電極，讓兩個(gè)離子靠得更近，以便產(chǎn)生更強(qiáng)的耦合作用。
18,簡(jiǎn)要介紹了圓形無(wú)限深勢(shì)阱中粒子的波函數(shù)、概率分布等特性，以及量子圍欄中粒子的運(yùn)動(dòng)。
19,這一簡(jiǎn)單的想法源于激光冷卻的發(fā)展和原子勢(shì)阱的發(fā)現(xiàn)，最后甚至導(dǎo)致了精密計(jì)時(shí)的原子鐘的出現(xiàn)。
20,用數(shù)值方法求出了一維有限深不對(duì)稱方勢(shì)阱中束縛態(tài)粒子的能級(jí)和歸一化波函數(shù)及其圖示，所得結(jié)果在勢(shì)阱深度趨于無(wú)窮大時(shí)與無(wú)限深勢(shì)阱的結(jié)果一致。
21,本文建立一種量子卡諾熱機(jī)循環(huán)模型，該量子卡諾熱機(jī)循環(huán)以一維無(wú)限深勢(shì)阱中極端相對(duì)論粒子系統(tǒng)為工質(zhì)。
22,應(yīng)用準(zhǔn)經(jīng)典粒子理論和量子力學(xué)測(cè)不準(zhǔn)關(guān)系，得到了在拋物線型勢(shì)阱中二維電子氣的能級(jí)寬度。
23,本文根據(jù)量子力學(xué)和熱力學(xué)理論，提出了一種以大量的處在無(wú)限深勢(shì)阱中的微觀粒子為工質(zhì)的量子卡諾制冷循環(huán)模型。
