一、當(dāng)光線撞擊非線性材料時(shí)，它們的行為就像線性諧振子一樣，只有當(dāng)頻率匹配它們的自己的內(nèi)部自然諧振頻率時(shí)才會(huì)振蕩。
二、將該工藝應(yīng)用到低頻濾波器用諧振子中，同樣得到了滿意的結(jié)果。
三、試驗(yàn)基于洛倫茲諧振子模型對(duì)熱蒸發(fā)制備的鍺、硫化鋅以及稀土氟化物薄膜的紅外透射光譜進(jìn)行擬合，得出這些材料在中長(zhǎng)波紅外區(qū)的光學(xué)常數(shù)。
四、證明諧振子的任何狀態(tài)都是薛定諤相干態(tài)。
五、應(yīng)用路徑積分量子化方法研究諧振子體系，并得出相關(guān)結(jié)論。
六、對(duì)于無外界驅(qū)動(dòng)力且阻力與速度成正比的阻尼諧振子，通過正則變換，得出了阻尼諧振子的嚴(yán)格波函數(shù)及其相應(yīng)能級(jí)。
七、在二維各向同性諧振子中，除哈密頓量外還有三個(gè)獨(dú)立的守恒量。
八、應(yīng)用能量測(cè)不準(zhǔn)量公式到介觀系統(tǒng),可得線性諧振子的能級(jí)寬度.
九、推導(dǎo)了半球諧振子四波腹振型的形成，同時(shí)分析半球諧振子環(huán)向振型的進(jìn)動(dòng)性，說明了不同的拾振原理。
十、利用時(shí)空變換法求解含時(shí)諧振子的薛定諤方程，[諧振子造句/5974469.html]并對(duì)這類問題在物理上的應(yīng)用作了說明。
十一、寫出阻尼諧振子的哈密頓函數(shù)，對(duì)其直接量子化，用分離變量法得出了薛定諤方程的解。
十二、一個(gè)是海森堡對(duì)應(yīng)原理在半空間諧振子中的應(yīng)用的問題。
十三、本文將復(fù)頻率諧振子量子化，然后利用類比的方法，實(shí)現(xiàn)了二階電路的量子化。
十四、本文對(duì)諧振子的因果律和解析性質(zhì)進(jìn)行了研究，并由此推導(dǎo)出諧振子的希爾伯特變換對(duì)。
十五、本文用代數(shù)的方法求出了耦合諧振子的簡(jiǎn)正模，過程簡(jiǎn)單且物理意義清晰。
十六、在量子力學(xué)中，對(duì)諧振子的研究，無論在理論上還是在實(shí)踐應(yīng)用中都很重要。
十七、在這種極限下證明出二維諧振子量子力學(xué)不描述單粒子而描述系綜。
十八、第三章介紹了紅外光譜的諧振子模型、簡(jiǎn)正振動(dòng)類型和頻率特征。
十九、通過數(shù)值解,對(duì)諧振子系統(tǒng)布雷頓熱機(jī)循環(huán)的性能參數(shù)進(jìn)行了優(yōu)化分析.
二十、使用經(jīng)典洛倫茲諧振子模型對(duì)熱蒸發(fā)制備的鍺、硫化鋅以及低吸收稀土氟化物薄膜的紅外透射光譜進(jìn)行擬合，得出這些材料在中長(zhǎng)波紅外區(qū)的光學(xué)常量。
二十一、由廣義線性量子變換理論，得到了含時(shí)諧振子正規(guī)乘積形式的演化算符和波函數(shù)的嚴(yán)格表達(dá)式。
二十二、二維各向同性諧振子體系除哈密頓量外還有三個(gè)獨(dú)立的守恒量。
二十三、推出一維諧振子的能級(jí)的能量不確定范圍等于零，能級(jí)的平均壽命等于無窮大。
二十四、對(duì)三維各向同性諧振子，進(jìn)行了詳細(xì)地討論，并運(yùn)用超對(duì)稱方法，求出了三維諧振子的本征值。
二十五、這是諧振子哈密頓算符最有用的形式，在下文中還會(huì)碰到這個(gè)表達(dá)式。
二十六、利用壓縮相干態(tài)的理論和有關(guān)性質(zhì)，導(dǎo)出了壓縮相干態(tài)下諧振子任意次冪的坐標(biāo)算符矩陣元的表達(dá)式，并對(duì)所求的結(jié)果進(jìn)行了討論。
二十七、視磁極面為理想磁壁，應(yīng)用鏡象法，定量分析了外磁鐵極頭對(duì)諧振子阻抗的影響。
二十八、利用廣義拉蓋爾函數(shù)的一個(gè)積分公式，推導(dǎo)出二維各向同性諧振子的歸一化徑向波函數(shù)表達(dá)式。
二十九、根據(jù)張量理論找到一個(gè)二階對(duì)稱張量T及相應(yīng)的四極矩Q，然后引進(jìn)一個(gè)包含軌道角動(dòng)量在內(nèi)的新的角動(dòng)量，用它們表征諧振子的動(dòng)力學(xué)對(duì)稱性并求出諧振子的能級(jí)及其簡(jiǎn)并度。
三十、應(yīng)用多尺度微擾理論研究了弱耦合非簡(jiǎn)諧參數(shù)的經(jīng)典和量子四次非諧振子，得到了四次非簡(jiǎn)諧運(yùn)動(dòng)方程的經(jīng)典和量子二階解。
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